誘電体球による平面波の散乱解析

解析概要

平面波が散乱体に入射し、散乱されたときの遠方場での散乱波を有限要素法により推定します。
散乱体を図１−１．のような誘電体球とします。電場がX軸方向に偏波した平面波をZ軸方向に入射し、この球体にあたった後の散乱波を有限要素法により解析します。次にその結果をもとにして遠方場の散乱波を多重極展開による方法で推定し、その結果を比較します。形状はフルモデルとしました。

図１−１．誘電体球

　　　　　　使用ソフトウェア：PHOTO-WAVEjω

解析条件

図２−１．メッシュ図(全体)

図２−２．メッシュ図(解析対象)

「空気」「インピーダンス境界」の手前半分は非表示

■解析モデルについて
　まず、平面波による誘電体球からの散乱波を解析します。
　図１−１．のような誘電体球（半径:a）の周囲を空気（半径:R）で包みます。（図２−１．）
　図２−２．のとおり、空気層の外周には「インピーダンス境界」を設定し、「無反射境界条件」とします。
■入射する平面波について
　大きさ　　・・・　X軸方向　（実部）　1 [V/m]　　（虚部） 0 [V/m]
　進行方向　・・・　Z軸方向
　周波数　　・・・　20 [GHz]　　波長　　λ = 1.5×10^-2 [m]
■誘電体球について
　比誘電率　・・・　1.563
　誘電体球の半径(a)と空気層の半径(R)　・・・　3種類 (以下の表を参照:単位[mm])

散乱波を観測する遠方場の観測点　半径 1.0 [m] の円　球殻の厚さ5.0[mm]（1[mm]×5層）誘電体球は原点にあるとしています

図２−３．メッシュ図(２分の1カット図)

遠方場の推定方法については以下の方法を用いました。

■多重極展開による方法

「PHOTO-Series Version 9.2」で機能追加した方法で、平面波を原点を中心とした「多重極」に展開した関数により遠方場を計算する方法です。
「図２−１．のモデル」の有限要素法による解析結果を使い、原点に置いた多重極による平面波の散乱波の関数の係数を決定します。そして、この関数を使い「図２−３．のモデル」を解析対象にして計算します。